CGHS Model (CGHS model)

CGHS (Callan – Giddings – Harvey – Strominger) modeli, 1 uzaysal ve 1 zaman boyutunda genel göreliliğin son derece basitleştirilmiş bir modelidir.

Genel görelilik, büyük ölçüde doğrusal olmayan bir modeldir; bu nedenle, 3 + 1D versiyonu genellikle ayrıntılı olarak analiz edilemeyecek kadar karmaşıktır. 3 + 1D ve üzerinde, yayılan gravitasyonal dalgalar vardır, fakat 2 + 1D veya 1 + 1D'de yoktur. 2 + 1D'de genel görelilik, lokal serbestlik derecesi olmayan topolojik bir alan teorisi haline gelir. Tüm 1 + 1D modeller lokal olarak düzdür.

Bununla birlikte, genel göreliliğin dilatonlar içeren biraz daha karmaşık bir genellemesi, 2 + 1B modeli, karışık yayılan dilaton-gravite dalgalarını içeren bir modele dönüştürecek, 1 + 1B modeli geometrik yönden lokal olarak nontrivial (önemli) hale getirecektir.

1 + 1D modeli hâlâ herhangi bir yayılan gravitasyonal (veya dilaton) serbestlik derecesini kabul etmiyor, ancak madde alanlarının eklenmesiyle basitleştirilmiş, ancak yine de nontrivial bir model haline geliyor. Diğer boyut sayılarıyla, bir dilaton-gravite kuplajı, Jordan çerçevesini Einstein çerçevesine dönüştürerek, ölçünün uyumlu bir yeniden ölçeklendirilmesiyle her zaman yeniden ölçeklenebilir. Ancak iki boyutta değil, çünkü dilatonun konformal ağırlığı şimdi 0'dır. Bu durumda metrik, analitik çözümlere genel 3 + 1D durumundan daha uygundur. Ve elbette, 0 + 1D modeller göreliliğin nontrivial herhangi bir yönünü yakalayamaz çünkü hiç boşluk yoktur.

Bu model sınıfı, çözümleri arasında kara delikler ve oluşumlarını, FRW (Friedmann, Robertson-Walker) kozmolojik modelleri, kütleçekimsel tekillikleri vb içerecek kadar karmaşıklığı korur. Bu tür modellerin madde alanlarına sahip kuantize versiyonunda, daha yüksek boyutlu modellerde olduğu gibi Hawking radyasyonu da ortaya çıkar.

Çok özel bağlantı ve etkileşim seçimiyle CGHS modeli elde edilir.
g: metrik tensör, f : dilaton alanı, fi: madde alanları, l2: kozmolojik sabittir.

Bu özel seçim, klasik olarak entegre edilebilir, ancak yine de kesin bir kuantum çözümüne uygun değildir. Aynı zamanda kritik olmayan dizi teorisi ve yüksek boyutlu modelin boyutsal indirgeme eylemidir. Ayrıca onu, tamamen farklı modeller olan Jackiw-Teitelboim gravite ve Liouville graviteden ayırır.

(a) Madde alanı olmayan CGHS kara deliğinin Kruskal diyagramı (https://arxiv.org/pdf/1608.06246.pdf), (b) CGHS uzay-zamanı için Penrose diyagramı. Minkowskian ve kara delik bölgeleri, foton (sıfır) gibi bir maddenin keskin gravitasyonal çöküşle ayrılır (https://arxiv.org/pdf/1607.05410.pdf)

 

https://en.wikipedia.org/wiki/CGHS_model

7 Aralık 2021

 

GERİ (gravitasyon ve görelilik)
GERİ (Newton öncesi)